donde [math] \ omega = e ^ {- 2 \ pi i / N} [/ math]. El DFT debería devolver un vector que corresponde a los coeficientes de Fourier de la señal de entrada, que se considera una muestra de un ciclo en una repetición infinitamente larga de ese mismo ciclo. Para una muestra de longitud 8, esto se ve así:
… x5 x6 x7 x8 [x1 x2 x3 x4 x5 x6 x7 x8] x1 x2….
Sabemos que podemos descomponer cualquier señal en sinusoides, pero para una señal periódica como esta solo hay algunas sinusoides que pueden ser parte de esto. En el período de tiempo de [x1 x2 x3… xN-1 xN x1], podemos tener 0 oscilaciones (CC), 1 oscilación completa (frecuencia [matemática] 1 / N \ Delta t [/ matemática]) y así sucesivamente. Esto sube a N-1 oscilaciones completas, porque no se puede distinguir la diferencia entre N oscilaciones y ninguna oscilación debido al muestreo finito (ver Aliasing).
La primera fila de W calcula el componente DC Fourier de manera similar a
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[matemáticas] X_ {0} = \ int x (t) e ^ {- 2 \ pi i 0t} \, dt [/ matemáticas]
pero con un resumen en su lugar. La segunda fila calcula el componente de Fourier correspondiente a una oscilación completa, con frecuencia [matemática] 1 / N \ Delta t [/ matemática]:
[matemáticas] X_ {1} = \ int x (t) e ^ {- 2 \ pi it / N \ Delta t} \, dt [/ math]
Si cambia eso a una suma, encontrará que [math] t / \ Delta t [/ math] es solo el índice de su serie de tiempo. Entonces quieres tomar la suma de [math] x_i [/ math] multiplicado por [math] \ omega [/ math] elevado a la potencia del índice.
La tercera fila es para dos oscilaciones completas con el doble de frecuencia, y funciona [math] x_i [/ math] multiplicado por [math] \ omega [/ math] elevado a la potencia del doble del índice y así sucesivamente. De esta manera, el DFT le proporciona los componentes estimados de Fourier hasta un factor de las sinusoides que pueden reproducir la muestra que tiene, si se supone que se repite infinitamente, y limitada por alias.